Representación de Penrose para las soluciones de las Ecuaciones de Maxwell
"Existen diversas ecuaciones de la física-matemática cuyas soluciones son funciones que pueden expresarse a través de lo que se llama una representación integral. En general, se puede establecer una representación integral de alguna función f(λ) si es posible escribir f(λ) = Z C K(λ, λ′ )g(λ ′...
| Autor: | |
|---|---|
| Tipo de recurso: | tesis de maestría |
| Estado: | Versión publicada |
| Fecha de publicación: | 2023 |
| País: | México |
| Institución: | Benemérita Universidad Autónoma de Puebla |
| Repositorio: | Repositorio Institucional de Acceso Abierto RIAA-BUAP |
| Idioma: | español |
| OAI Identifier: | oai:repositorioinstitucional.buap.mx:20.500.12371/18934 |
| Acceso en línea: | https://hdl.handle.net/20.500.12371/18934 |
| Access Level: | acceso abierto |
| Palabra clave: | CIENCIAS FÍSICO MATEMÁTICAS Y CIENCIAS DE LA TIERRA Funciones (Matemáticas) Ecuaciones de Maxwell Ecuaciones integrales Ecuaciones diferenciales parciales Ecuación de ondas |
| Sumario: | "Existen diversas ecuaciones de la física-matemática cuyas soluciones son funciones que pueden expresarse a través de lo que se llama una representación integral. En general, se puede establecer una representación integral de alguna función f(λ) si es posible escribir f(λ) = Z C K(λ, λ′ )g(λ ′ )dλ′, donde el argumento λ de la función juega el papel de un parámetro en el integrando. La función K(λ, λ′ ) que depende del parámetro λ y de la variable de integración λ ′, es el kernel de la representación integral y g(λ) la función de peso. Algunos ejemplos de funciones con representación integral son las funciones de Bessel, las funciones asociadas de Legendre, la función gamma, etc. El presente trabajo de tesis parte de una representación integral para las soluciones de las ecuaciones de Maxwell sin fuentes introducida por Roger Penrose en 1969 en un artículo titulado «Solutions of the Zero-Rest-Mass Equations»; de manera general se presentan las soluciones a las ecuaciones del campo sin masa de espín s (que también son soluciones a la ecuación de onda) a través de cierta fórmula integral de una función compleja". |
|---|