Terahertz Signal Generation in 1-D Photonic Crystals
En este trabajo presentamos resultados teóricos y numéricos que aseguran poder obtener una fuente de radiación coherente, sintonizable y de banda angosta en la región terahertzdel espectro electromagnético. Nuestra propuesta se basa en el efecto de conversión paramétrica no lineal y en el mecanismo...
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| Formato: | artículo |
| Estado: | Versión publicada |
| Fecha de publicación: | 2004 |
| País: | México |
| Recursos: | UNIVERSIDAD DE GUANAJUATO |
| Repositorio: | Acta Universitaria |
| Idioma: | español |
| OAI Identifier: | oai:www.actauniversitaria.ugto.mx:article/225 |
| Acesso em linha: | https://www.actauniversitaria.ugto.mx/index.php/acta/article/view/225 |
| Access Level: | acceso abierto |
| Palavra-chave: | Terahertz Cristales Fotónicos Fuentes. Photonic Crystals Sources. |
| Resumo: | En este trabajo presentamos resultados teóricos y numéricos que aseguran poder obtener una fuente de radiación coherente, sintonizable y de banda angosta en la región terahertzdel espectro electromagnético. Nuestra propuesta se basa en el efecto de conversión paramétrica no lineal y en el mecanismo de amplificación delcampo. Estos efectos se obtienen simultáneamente al sintonizar dos fuentes láser en la orilla de la banda prohibida o en el modo de un defecto localizado del cristal fotónico. La frecuencia de la señal obtenida puede ser sintonizada al mezclar las dos fuentes láser con diferente ángulo de incidencia. Las polarizaciones son degeneradas a un ángulo de incidencia normal y la conversión paramétrica genera señales sub-terahertz. Para una muestra específica, mostramos que cambiando el ángulo de incidencia de un láser sintonizable a 30 grados,la frecuencia de la señal obtenida en el cristal es de 11.5 THz para la polarización p y de 3.5 THz para la polarización s. Esto es debido a que el espectro de transmisión es dependientedel ángulo y por lo tanto, existen diferencias para la polarización p y para la s. La eficiencia de conversión pico para ambas polarizaciones es amplificada por más de dos órdenes de magnitud. Finalmente, también se muestran algunos resultados experimentales preliminares que concuerdan con los resultados numéricos que presentamos en este artículo. |
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